张双益;胡非;王益;胡威
【期刊名称】《风能》
【年(卷),期】2017(000)008
【总页数】转基因鸡6页(P62-67)
【作 者】张双益;胡非;王益;胡威
【作者单位】郭根山中国科学院大气物理研究所大气边界层物理与大气化学国家重点实验室;中国科学院大气物理研究所大气边界层物理与大气化学国家重点实验室;中国三峡新能源有限公司;新疆金风科技股份有限公司
【正文语种】中 文
硫酸铵沉淀
尾流效应是风电场的规划设计中需考虑的重要因素之一。上风向风电机组和邻近风电场在运行过程中产生的尾流不仅会引起下风向的风速衰减和发电量损失，而且也会导致湍流强度升高和疲劳载荷增加。准确评估风电场的尾流效应对于风电机组科学选型、优化排布方案、保障运行安全、提升整体发电量至关重要。 目前风能行业已有大量成熟的尾流模型来评估风电场的尾流效应：从可实时计算的经验模型、到耗费数小时的雷诺平均Navier-Stokes方程（RANS）方法、再到需要大型机并行计算数星期之久的高时空分辨率大涡模拟（LES）技术等。各种尾流模型之间千差万别、各有特点，分别适用于不同地理位置和气候环境（如平原、山地、高海拔、低风速、海上等）的风电场。
本文聚焦于大型海上风电场的尾流模型研究，首先对行业主流的风资源评估软件中经常采用的三种尾流模型进行了总结，然后以全球首座大型海上风电场——丹麦Horns Rev海上风电场为案例，开展了尾流数值计算及结果对比分析，进一步深入探讨了海上大气稳定度对风电场尾流大小的影响，并最终给出了适合于大型海上风电场的尾流模型建议。
该模型由丹麦RisØ可再生能源实验室的Katic等人提出，目前已被广泛应用于风能行业的风能资源评估及发电量测算软件中，如WAsP、WindPRO、WindFarmer、WindSim和Meteo
dyn WT等。该模型假定尾流影响区是圆锥形，且沿截面均匀分布；尾流影响区域随距离增加而线性扩张，尾流风速衰减为线性恢复。尾流风速衰减的计算公式如下：
其中V0是上风向风速；ΔV是尾流风速衰减；CT是推力系数；X是下风向距离；K是尾流衰减常数，对于陆上风电场一般取0.075，对于海上风电场一般取0.04。
该模型由Ainslie等人提出，被应用于WindPRO、WindFarmer、Meteodyn WT等软件，以及风电机组设计与仿真软件GH Bladed中。模型假定尾流区为二维轴对称，采用涡漩粘性湍流闭合等系列假设，来求解雷诺平均Navier-Stokes方程（RANS），从而求得流场的各相关参数。尾流分为三个区域：近尾流区、过渡区和远尾流区。尾流风速减小的计算公式为：
其中V是尾流中心线距离r处的风速；DM是尾流中心线处的初始风速衰减；b是尾流宽度参数，公式如下：
根据风洞研究的经验数据，DM与推力系数和湍流强度相关：
其中I是环境湍流强度，对于陆上风电场一般取15%，对于海上风电场一般取8%。
该模型为丹麦RisØ可再生能源实验室的Ott等人专门为海上风电场开发的尾流模型，目前已制作为商业软件包并对外发售。该模型采用线性化CFD方法，减少了计算资源需求，大幅缩短了计算时间，与现有的雷诺平均Navier-Stokes方程（RANS）和大涡模拟（LES）等CFD方法相比具有明显优势，适于工业化应用。
模型假定海面气流不可压缩，并且为顶盖驱动流（liddriven flow）；同样采用涡漩粘性湍流闭合假设来求解N-S方程；采用致动盘模型来模拟风电机组对气流施加的拖曳力项f：
其中δ是狄拉克δ函数；Θ是分段函数，当自变量为负值时取0，自变量为正值时取1；x为平均风方向的距离；（xh，yh，zh）是轮毂高度的位置。
此外，该模型在海面大气边界层模拟中采用了Monin-Obukhov相似性理论，依据大气稳定度分别为不稳定（U）、中性（N）、稳定（S）等多种状态，分别计算出不同的尾流结果。与现有的其他尾流模型多采用单一的稳定边界层相比，具有较大的改进。
Horns Rev海上风电场为全球首座大型海上风电场，由丹麦Elsam和Eltra公司联合开发，2001年正式开工，2003年建成投产。图1给出了风电场位置图和风电机组尾流照片。图1a
显示该项目位于北海日德兰半岛以西海域，离岸距离14－20km，水深6.5－13.5m，用海面积约20km2。图1b为2008年2月12日上午10点在风电场的南向由直升飞机航拍照片，直观、生动地展示了大型海上风电场的尾流效应，已在业内广泛流传采用。
根据Horns Rev风电场内设立的60m高海上测风塔的测风数据，风电场的盛行风向为西风，主风向为240和270º扇区，频率分别占到了15%左右（图2a）；60m高度的年平均风速为9.24m/s，频率分布基本符合威布尔模型，尺度参数为10.4m/s，形状参数为2.48（图2b）。
本文选取Horns Rev1和Horns Rev2两个海上风电场作为研究案例，风电机组排布方案见图3。Horns Rev1风电场的总装机容量为160MW，安装了80台丹麦Vestas公司生产的V80型海上风电机组，单机容量2.0MW，风轮直径80m，轮毂高度67m。场内风电机组呈矩形排布，从西向东分为10排，每排包含8台风电机组，排内间距和排间间距均为560m（7倍风轮直径）。V80风电机组的切入风速4m/s，额定风速15m/s，切出风速25m/s。
Horns Rev2风电场的总装机容量为209.3MW，安装了91台丹麦Siemens公司生产的SWT-2.3-93型海上风电机组，单机容量2.3MW，风轮直径93m，轮毂高度68m。图4给出了风电
机组排布、功率曲线和推力曲线。场内风电机组呈不规则倾斜排布，从南向北分为13行，每行包含7台风电机组，行内间距为560m（6倍风轮直径），行间间距均为650－930m（7－10倍风轮直径）。SWT-2.3-93风电机组的切入风速4m/s，额定风速13.5m/s，切出风速25m/s。
图4给出了FUGA模型计算出的Horns Rev海上风电场的尾流风电场图像（66m高度，风速10m/s，风向240，大气稳定度为N情况），其他模型结果从略。
已有研究表明，陆上风电场的尾流传播距离一般最远达20－50倍风轮直径，尾流风速即可恢复到接近上风向风速水平；而图4中Horns Rev海上风电场的尾流传播距离超过了9－10km（100倍风轮直径）以上，尾流风速仍明显小于上风向风速水平，可见海上风电场的尾流效应比陆上风电场更加显著和强烈。主要原因是海面为平坦均匀下垫面，海表粗糙度很小，湍流强度较低，不同高度大气的垂直混合作用较弱，不利于尾流影响区和外界自由气流的动量能量交换，因而尾流风速恢复较慢，尾流传播距离加长。
PARK模型（尾流衰减常数K分别取0.075和0.04两种情况）、EVM模型（环境湍流强度I分别取15%和8%两种情况）和FUGA模型（大气稳定度分别为U、N、S三种情况），结合风
电机组排布、功率曲线和推力曲线，分别计算出的风电场发电量和尾流损失见表1。可见：
1.总体上，EVM模型计算出的尾流损失较低（约4%－6%），而PARK模型和FUGA模型计算出的尾流损失结果较高，达到前者的两倍（约8%－12%）；
2.模型参数取值不同，导致计算出的尾流损失也有较大差别。PARK模型中K取0.04比K取0.075的尾流损失增高40%－50%；EVM模型中I取8%比I取15%的尾流损失增高30%左右；FUGA模型中大气稳定度从U变化为S的尾流损失增大约40%；
3.对于海上风电场，PARK模型略偏保守。PARK模型中K取0.04的尾流损失（约11%－12%）接近FUGA模型中大气稳定度为N和S情况之间（约10%－12%）。
图5给出了PARK模型、EVM模型和FUGA模型分别计算出的风电场内各台风电机组的尾流损失。可以看到三种模型的结果均显示排布在盛行西风的上风向、风电场外部边缘的风电机组尾流损失较低，而排布在盛行西风的下风向、内部核心的风电机组尾流损失较高。其中Horns Rev1风电场的1号风电机组尾流损失最低，54号风电机组尾流损失最高，两者相差近3倍；Horns Rev2风电场的A1号风电机组尾流损失最低，J3号风电机组尾流损失最高，两者相差达到4倍。
图6给出了PARK模型、EVM模型和FUGA模型分别计算出的风电场各风向扇区的尾流损失。可见Horns Rev1风电场在主风向240º扇区的尾流损失控制在最低，而在主风向270º扇区的尾流损失大幅升高，排布方案存在一定的失误，削弱了风电场的发电效率；相比之下，Horns Rev2风电场在主风向240º和270º扇区的尾流损失均控制在最低水平，排布方案更加科学，充分利用了风能资源、有效提升了风电场的发电效率。
从上文结果可以看到，大气稳定度状态对海上风电场的尾流损失具有较大影响，从U变化为N再到S，尾流损失依次增大15%－20%。根据大气边界层经典理论，大气稳定度主要影响温度、气压、空气密度，以及风切变、湍流等气象参数和风电场特性，具体如下：
（1）莫宁－奥布霍夫相似性理论，近地面层的风速廓线如下：
式中：V(z)是高度z处的风速；u*是摩擦速度；κ是卡曼常数，一般近似取0.4；z0是地表粗糙度；L是奥布霍夫长度；H是垂直湍流热通量；ρ是空气密度；Cp是空气定压比热；g是重力加速度；T是绝对温度；Ψ(z/L)是大气层结稳定度z/L的普适函数，当z/L或L为正值时表示稳定层结；当z/L或L为负值时表示不稳定层结；当z/L为0或L为无穷大时，表示中性层结，此时Ψ(z/L)=0，而公式（5）简化为：
（2）局地相似性关系，归一化风速标准差的普适函数为：集合的定义
侯永庭
式中：σi是不同方向的风速标准差，i=1表示水平平均风方向，i=2为水平垂直于平均风方向，i=3为垂直方向；zh是边界层高度；φi是大气层结稳定度z/L的普适函数，中性层结下φi简化为常数（φ1约2.5）；稳定层结下的研究较少；不稳定层结下φi随着不稳定度的增加而增大，公式如下：
式中：C1、C2是拟合系数。
图7给出了大气稳定度为不稳定和稳定状态下的风电特性示意图。图7a中的不稳定边界层的湍流能量较强，垂直混合作用强烈，气象要素的梯度都很小，风速风向随高度的变化（风切变）很小，此时有利于尾流影响区和外界自由气流的动量能量交换，尾流风速恢复较快，尾流传播距离缩短；而图7b中的稳定边界层的湍流能量较弱，垂直混合作用减小，气象要素梯度增大，也存在较强的风切变，此时不利于尾流影响区和外界自由气流的动量能量交换，尾流风速恢复较慢，尾流传播距离加长。
豫公网安备41160202000603
站长QQ:729038198
关于我们
投诉建议