电化学反应、反应物和产物扩散，溶液中离子迁移,电极界面双层的充放电。
电化学反应表现为电化学反应电阻Rr(纯电阻)
反应物和产物扩散表现为浓差极化阻抗Zc（电阻和电容串联）
双电层充放电表现为电容Cd
离子在溶液中电迁移表现为电阻RL
电解池的交流阻抗可表示为图：：
图中A、B分别表示电极两端；RA、RB为电极本身电阻；
CAB中医美容学为两电极之间的电容；RL为溶液电阻；
Cd、Cd’分别表示两电极的双电层电容；
Zf、Zf’分别表示两电极的交流阻抗（电化学阻抗或法拉第阻抗）
a) 电化学极化交流阻抗
如果电极过程由电化学步骤控制，则通过交流电时不会出现反应粒子的浓度极化，此时法拉第阻抗只包括电阻项，采用大面积电极时，电解池等效电路可表示为：
图二、只有电化学极化的电解池等效电路
即电解池的法拉第阻抗Zf就等于反应电阻Rr，在电学知识中
i. 纯电阻R的阻抗为R，纯电容C的阻抗为1/jωc= -j/ωc,纯电感L的阻抗为jωL;式中j为(-1)1/2，ω为正弦波角频率ω=2 f，f为正弦波频率 ii. 阻抗用Z表示，阻抗的倒数称导纳，用Y表示，即Y=1/Z，因此纯电阻导纳Y=1/R，纯电容导纳为Y=jωC,纯电感导纳为Y=1/jωL.
iii. 电阻电容电感等元件串联组合时，总阻抗为各元件阻抗的复数和,各元件并联组合时，总的导纳为各元件导纳的复数和。
因此图2的总阻抗为：
Z=RL+ =RL+ =RL+
= RL+ — (1-1)
如测量中溶液电阻不能补偿，则总电路图可用一模拟电路（电解池可用一串联电路模拟）
图3.电解池串联模拟电路
由(3)可知其阻抗Z’=RS+= RS- (1-2)
因总阻抗相等，即Z=Z’,所以式1-1和式1-2的实部与虚部分别相等，即
Rs=RL+ (1-3) = (1-4)
将1—3整理得 = +ω2Cd2Rr (1-5)
在1—5中，以 对2 做图可得一直线如图4
截距可求得Rr，斜率可求得Cd
即Rr= （1—6）
Cd== (1—7)
再将1—4整理得CS= Cd+ (1—8)
以Cs对 做图亦可得一直线如图5
Cd=截距 （1—9） Rr ==（ ） （1—10）
因此只要用各种方法如交流电桥法测得不同频率下的Rs和Cs，则可求得Rr和Cd，用1-5式做求Rr时，要先求得RL，这可在高频下获得，因为在高频下f→ ,ω=2 f→ ，因此双电层容抗1/ωCd很小，由图2可见，电流几乎全部从电容通过，Rr上几乎无电流，电路可简化为RL与Cd的串联，此时测得的rfqRs就等于RL。Cs即等于Cd,不再随频率变化。
一水硫酸镁以上方法为极限简化法。
对于图2、图3的等效电路，总阻抗Z由式1-1式1-2得出实数与虚数部分，现分别用X、Y表示
X=Rs=RL+ （1—11） y= = (1—12)
X、Y不仅与等效电路元件有关（RL、Rr、Cd），也与交流电频率有关，由实验测出各频率下的Rs、Cs就可得相应频率下的X、Y,用相应频率下的X、Y值作图，可得复数平面图，如图6：
X为实数轴，Y为虚数轴，此图为半圆形，
由式1-11和1-12得 CdRr= (1-13)
1-13代入1-11得 （科学与技术的区别X-RL）山东大学威海分校2-(x-RL)Rr+y2=0
改写二次线标准方程式得：
(X-RL-Rr)2+y2=(Rr)2 (1-14)
显然这里一个圆心为（R导丝男士L+1/2Rr,0）,半径为1/2Rr的圆的曲线方程。
因此由实验得到不同频率下的X和Y值，在XY坐标系中得到半圆ABC及圆心D，可求出电极反应的有关参数，距离OA表示溶液电阻Rl,距离AC为电极反应电阻Rr，而双层电容Cd可由图6中B点横坐标求得，由式1-11可知，当ωCdRr=1时，正好为B点横坐标X=RL+1/2Rr，由B点相应频率和Rr,可求得Cd,所以Cd=1/Rr (1-15)
3. 纯浓度极化交流阻抗
若不考虑双电层影响，近似地认为通过电解池的全部电量都用来引起表面层的浓度变化，同时电极表面液层中的传质过程完全是电扩散作用引起，没有电极反应0+ne=R，在正弦交流电通过电解时，只有极电粒子的扩散过程，则电极溶液界面上的浓度变化遵循获克第二定律，
=D。 (3-1)要解此方程，可以考虑如下初始条件和边界条件：
边界条件：①X=0时，I=I0sinωt=nFD。（）X=0
②X=D。时，C。=Co°
在上述条件下解（1）得△C。= C。- C。= exp(-)·
sin [ωt-(+)] （3-2）
△C。为与交流电频率相同的表面液层中氧化态O粒子的浓度波动。
振辐△C。为△C。= exp(-) （3-3）
由3-3式可见，X增大，△C。很快衰减，频率增高，波动振辐按减小，式2中（+）表示液层中浓度波动落后于交流电流的相位角，距电极表面越远，浓度波动的相位也越大。
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