天津水灾辐射阻尼因辐射引起一个发射体系的运动的衰减﹐是谱线致宽的主要原因之一。经典电动力学理论把发射(或吸收)光的原子当作谐振子﹐辐射是由激发谱振子的振动产生的。由于辐射﹐谐振子受到阻尼力的作用﹐结果辐射出的电磁波的振幅不断衰减﹐这样就会得到具有一定宽度的谱线。
洛伦兹-洛伦茨公式
洛伦兹-洛伦茨公式是研究物质光学常数散关系的基本理论，它是基于阻尼谐振子近似的力学理论。
摩尔折射度
摩尔折射度(R)是由于在光的照射下分子中电子(主要是价电子)云相对于分子骨架的相对运动的结果。R可作为分子中电子极化率的量度，其定义为：R=(n2-1)/(n2+2) ×M/ρ ，式中n 为折光率；M为摩尔质量；p为密度。摩尔折射度与波长有关，若以钠光D线为光源(属于高频电场，λ=5893Ǻ)，所测得的折光率以nD表示，相应的摩尔折射度以RD表示。
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反常散
在电磁学中，电磁波在某介质中的相速随频率的增大而增加，称为反常散。反常散往往在材料的吸收区左右出现，在吸收区的长波便的折射率，比短波变的折射率要大，中间有明显的不连续。此时折射率与波长的关系不同于正常散的规律。
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舰船科学技术
有时也说单位脉冲函数。通常用δ表示。在概念上，它是这么一个“函数”：在除了零以外的点都等于零，而其在整个定义域上的积分等于1。严格来说狄拉克δ函数不能算是一个函数，因为满足以上条件的函数是不存在的。但可以用分布的概念来解释，称为狄拉克δ分布，或δ分布，但与费米-狄拉克分布是两回事。在广义函数论里也可以到δ函数的解释，此时δ作为一个极简单的广义函数出现。在实际应用中，δ函数或δ分布总是伴随着积分一起出现。δ分布在偏微分方程、数学物理方法、傅立叶分析和概率论里都和很多数学技巧有关。
洛伦茨规范
洛伦茨规范（英文：Lorenz Gauge），或称作洛伦茨规范条件，是丹麦物理学家路德维希·洛伦茨（Ludwig Lorenz）提出的规范条件。其名称常被误写做Lorentz Gauge，其中Lorentz 中文也译作洛
仑兹，是指荷兰物理学家亨德里克·洛伦兹（Hendrik Lorentz）。发生混淆的原因除了名字相近之外，还由于这种规范具有洛伦兹不变性。
在电磁理论中，洛伦茨规范是处理含时的电磁场中推迟势的常用手段。
李纳-维谢尔势
在电动力学里，李纳-维谢势指的是移动中的带电粒子的推迟势。从麦克斯韦方程组，可以推导出李纳-维谢势；而从李纳-维谢势，又可以推导出一个移动中的带电粒子所生成的含时电磁场。但是，李纳-维谢势不能描述微观系统的量子行为。
伽利略变换（Galileo transformation）是牛顿力学中所使用的两个相对做等速直线运动的参考系中的时空变换，[1] 属于一种被动态变换。伽利略变换中，直观上明显成立的公式在物体以接近光速运动时就会瓦解，这是相对论性效应造成的。
伽利略变换建基于人们加减物体速度的直觉，变换的核心是假设时间、空间是绝对的、彼此独立的，其中时间均匀流逝，空间均匀分布且各向同性。 闵可夫斯基四维时空
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狭义相对论中由一个时间维和三个空间维组成的时空，为俄裔德国数学家闵可夫斯基(H.Minkowski,1864-1909)最先表述。他的平坦空间（即假设没有重力，曲率为零的空间）的概念以及表示为特殊距离量的几何学是与狭义相对论的要求相一致的。闵可夫斯基空间不同于牛顿力学的平坦空间。
电磁场张量
电磁张量（electromagnetic tensor）或电磁场张量（electromagnetic field tensor）（有时也称作场强度张量（field strength tensor）、法拉第张量（Faraday tensor）或麦克斯韦双矢量（Maxwell bivector））是一个描述一物理系统中电磁场的数学客体，所根据的是麦克斯韦的电磁学理论。场张量是在赫尔曼·闵可夫斯基提出狭义相对论的四维张量形式之后被首次使用。 四维矢量
四维矢量（four-vector）是实值四维矢量空间里的矢量。这四维矢量空间称为闵可夫斯基时空。四维矢量的分量分别为时间与三维位置。在闵可夫斯基时空内的任何一点，都代表一个事件，可以用四维矢量表示。应用洛伦兹变换，而不是伽利略变换，我们可以使对于某惯性参考系的四维矢量，经过平移，旋转，或递升（相对速度为常数的洛伦兹变换），变换到对于另一个惯性参考系的四维矢量。所有这些平移，旋转，或递升的集合形成了庞加莱（ Poincaré group）。所有的旋转，或递升的集合
则形成了洛伦兹（Lorentz group）。
黑街圣徒2能量动量张量
应力-能量张量，也称应力-能量-动量张量、能量-应力张量、能量-动量张量，在物理学中是一个张量，描述能量与动量在时空中的密度与通量(flux)，其为牛顿物理中应力张量的推广。在广义相对论中，其为引力场的源，一如牛顿引力理论中质量是引力场源一般。应力-能量张量具有重要的应用，尤其是在爱因斯坦场方程。
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