翼型理论

人道王国第十二章 
课堂提问:雁迁徙时为什么呈人字形飞行?
机翼理论:研究支持飞机升空,水翼船飞腾的机翼理论。
在航空,舰船等工程上应用最多,舵、螺旋桨,减摇鳍、水翼、扫雷展开器,研究船舶的操纵性时可以把船体的水下部分看作是一个机翼(短翼)。此外在风扇,鼓风机,压缩机,水上运动器械如帆板,脚蹼等都与机翼理论有关。
本章内容:
1. 几何特性
2. 流体动力特性
3. 有限翼展机翼(三元机翼)
本章重点:
1. 机翼几何特性。
  2. 机翼几何特性对流体动力特性的影响。
3. 下洗速度形成的概念及计算,自由涡、附着涡形成的概念。
  4.升力线理论的概念。
5. 诱导阻力的概念,诱导阻力的计算。
  6. 展弦比换算的思路及计算。
本章难点
1. 机翼几何特性对流体动力特性的影响。
2. 升力线理论的概念。
3. 展弦比换算。
§12-1机翼的几何特性
一、翼型(profile)
翼剖面的重要参数:
中线(center line),翼弦(chord)b,拱度(camber)f,相对拱度f/b展长厚度t,相对厚度t/b,(thicheness),攻角(angle of  attach)α,翼型面积S,展弦比等。根据工程应用的需要,机翼的平面形状多样。
网络图书馆展弦比 
对于矩形机翼,  所以      无限翼展机翼:
短翼: <2,  大展弦比机翼: 2    船用舵,  水翼
战斗机,轰炸
,风洞试验一般采用标
准机翼
机翼的攻角又分为:
几何攻角:来流速度与弦线之间的夹角。               
基本形状:
后缘总是尖的(产生环量)
圆前缘:减小形状阻力
尖前缘:减小压缩性所引起的激波阻力或自由
表面所引起的兴波阻力
翼型:                                                         
几种常见的翼型
NACA翼型缢死(美国国家航空咨询委员会(National  Advisori  committee  for  Aeronautics,简称NACA)设计发表的)
目前在舰船的舵、螺旋桨上用得较多的是NACA翼型系列。
NACA四组翼型:
1)NACA四位数字翼型
              (12-2)
该翼型系列的厚度表达式为
              (12-3)
翼型系列的% ,40 %,前缘半径。翼型系列有九种相对厚度:6%, 8%, 9%, 10% 12%, 15%, 18%, 21%, 24%;有三种相对拱度:0, 1%, 2%。
2)NACA五位数字翼型
五位数字翼型的厚度分布仍与四位数字翼型相
同,都是(12-3)式,相对厚度有12%,15%, 18%, 21%, 24%五种; 都是15%;设计
升力系数都是0.3。
3)NACA层流翼型,
层流翼型在航空工程中早已受到重视。若用于船舶螺旋桨,减阻效益甚小,但对于延迟空泡的产生是有利的。 
二、机翼的平面图形
机翼的平面图形是多种多样的。对于船
用舵,舵高就是翼展。若将整个船体的水下
部分看作是一个机翼,则其吃水就是翼展。
展弦比:翼展的平方和机翼面积S之比称
              (12-5)
对于矩形机翼,λ等于展与弦之比
            (12-6)
风洞试验用标准机翼,λ=5,6(美国用6,原苏联用5)。战斗机λ=2~4;轰炸机λ=7~12;水翼λ=5~7;船用舵λ=0.5~1.5。不同展弦比的机翼,其流动特性有很大差别,在理论研究方法上亦有很大不同。通常对λ<2的机翼,称小展弦比机翼;λ>3的机翼称大展弦比机翼;λ=∞,即为二元机翼(翼剖面)。
§12-2  库塔——儒可夫斯基定理   
一、定理的证明
用动量定理来证明该定理:
不计质量力。在y方向列立动量方程。
通过控制面Cr的动量为
                                                   
忽略扰动速度Vr和Vs的二阶以上小量,求出积分得Cr边界在y向动量变化为
ρVovsrπ                  (a)
作用于控制体边界C上y方向的力为翼型的反作用力
-L 复活战士
作用于控制体边界Cr上流体压力在y方向分量的积分为
              (b)
压力p可用柏努利方程确定
             
忽略扰动速度的二阶以上小量得
p=P0- ρVvrcosθ-ρVvsinθ
代入压力积分,可得Cr上所受y方向的力为
                                          (c)
将(a),(b),(c)代入动量方程得
-L-πrvs热波ρV=ρVvsrπ
所以       
L=-2πrvsρV                                                      (d)
令Cr上沿顺时针方向速度环量为Γcr,则有
Γcr=-2πrvs
在无旋流场中,绕周线Cr的速度环量Γcr亦即等于绕翼剖面周线C的速度环量Γ,因
此儒可夫斯基定理得证:
L=ρVΓ                              (12-7)
二、机翼绕流环量形成的物理过程
静止流场中机翼加速到Vo的过程中环量产生的机理:
湖南文理学院学报a) 作包围机翼剖面并延伸到充分远的封闭流体周线CDFE,启动前此封闭流体周线上的速度环量为零。由汤姆逊定理,此流体周线上的环量将始终保持为零。
b)机翼突然启动,速度很快达Vo,流体处处无旋。绕翼型的环量为零。
后驻点不在后缘而在B处,流体绕过后缘尖点T流到翼背上去,T附近速度很大,压力很低,B处速度为零,压力很高,流体由T流向B时遇到很大逆压梯度,使边界层分离,形成起动涡。起动涡随着流体向下游运动。根据汤姆逊定理,沿流体周线CDFE的环量仍应为零,故绕翼剖面必将产生一速度环量,其大小与起动涡相等方向相反。

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