λ=Bn2/(n2－22)（n=3,4,5,···）
表示出来，式中B为一常数。这组谱线称为巴耳末线系。当n→∞时，λ→B，为这个线系的极限，这时邻近二谱线的波长之差趋于零。1890年J.里德伯把巴耳末公式简化为： 红统一图库 彩图2018>牛荫冠
1/λ=RH(1/22－1/n2)（n=3,4,5,···）加权最小二乘法
gn205
式中RH称为氢原子里德伯常数，其值为(1.096775854±0.000000083)×107m-1。后来又相继发现了氢原子的其他谱线系，都可用类似的公式表示。波长的倒数称波数，单位是m-1，氢原子光谱的各谱线系的波数可用一个普遍公式表示：卷曲霉素
莫迪利亚尼
σ=RH(1/m2－1/n2)
对于一个已知线系，m为一定值，而n为比m大的一系列整数。此式称为广义巴耳末公式。氢原子光谱现已命名的六个线系如下：莱曼系m=1,n=2,3,4,···紫外区巴耳末系m=2,n=3,4,5,···可见光区帕邢系m=3,n=4,5,6,···红外区布拉开系m=4,n=5,6,7,···近红外区芬
德系m=5,n=6,7,8,···远红外区汉弗莱系m=6,n=7,8,9,···远红外区广义巴耳末公式中，若令T(m)=RH/m2，T(n)=RH/n2，为光谱项，则该式可写成σ=T(m)－T(n)。氢原子任一光谱线的波数可表示为两光谱项之差的规律称为并合原则，又称里兹组合原则。
对于核外只有一个电子的类氢原子（如He+，Li2+等），广义巴耳末公式仍适用，只是核的电量和质量与氢原子核不同，要对里德伯常数R作相应的变动。当用分辨本领很高的分光仪器去观察氢原子的各条光谱线时，发现它们又由若干相近的谱线组成，称为氢原子光谱线的精细结构。它来源于氢原子能级的细致分裂，分裂的主要原因是相对论效应以及电子自旋和轨道相互作用所引起的附加能量。可由狄拉克的相对论性波动方程得到解释。由此算得氢原子的能级公式为：
豫公网安备41160202000603
站长QQ:729038198
关于我们
投诉建议