1.1 若卢瑟福散射用的粒子是放射性物质镭放射的，其动能为电子伏特。散射物质是原子序数的金箔。试问散射角所对应的瞄准距离多大？ 解：根据卢瑟福散射公式：
得到：
米
式中是粒子的功能。
1.2已知散射角为的粒子与散射核的最短距离为 ，
试问上题粒子与散射的金原子核之间的最短距离多大？
解：将1.1题中各量代入的表达式，得：
米
1.3 若用动能为1兆电子伏特的质子射向金箔。问质子与金箔。问质子与金箔原子核可能达到的最小距离多大？又问如果用同样能量的氘核（氘核带一个电荷而质量是质子的两倍，是氢的一种同位素的原子核）代替质子，其与金箔原子核的最小距离多大？ 解：当入射粒子与靶核对心碰撞时，散射角为。当入射粒子的动能全部转化为两粒子间的势能时，两粒子间的作用距离最小。 根据上面的分析可得：
，故有：
米
由上式看出：与入射粒子的质量无关，所以当用相同能量质量和相同电量得到核代替质子时，其与靶核的作用的最小距离仍为米。
1.4 钋放射的一种粒子的速度为米/秒，正面垂直入射于厚度为米、密度为的金箔。试求所有散射在的粒子占全部入射粒子数的百分比。已知金的原子量为。
解：散射角在之间的粒子数与入射到箔上的总粒子数n的比是：
其中单位体积中的金原子数：
而散射角大于的粒子数为：
所以有：
等式右边的积分：
故
即速度为的粒子在金箔上散射，散射角大于以上的粒子数大约是。
1.5 粒子散射实验的数据在散射角很小时与理论值差得较远，时什么原因？
答：粒子散射的理论值是在“一次散射“的假定下得出的。而粒子通过金属箔，经过好多原子核的附近，实际上经过多次散射。至于实际观察到较小的角，那是多次小角散射合成的结果。既然都是小角散射，哪一个也不能忽略，一次散射的理论就不适用。所以，粒子散射的实验数据在散射角很小时与理论值差得较远。
1.6 已知粒子质量比电子质量大7300倍。试利用中性粒子碰撞来证明：粒子散射“受电子的影响是微不足道的”。
证明：设碰撞前、后粒子与电子的速度分别为：。根据动量守恒定律，得：
由此得： …… (1)
又根据能量守恒定律，得：
……（2）
连续缠绕玻璃钢夹砂管将（1）式代入（2）式，得：
整理，得：
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即粒子散射“受电子的影响是微不足道的”。
1.7能量为3.5兆电子伏特的细粒子束射到单位面积上质量为的银箔上，粒子与银箔表面成角。在离L=0.12扎胎器米处放一窗口面积为的计数器。测得散射进此窗口的粒子是全部入射粒子的百万分之29。若已知银的原子量为107.9。试求银的核电荷数Z。
解：设靶厚度为。非垂直入射时引起粒子在靶物质中通过的距离不再是靶物质的厚度，而是，如图1-1所示。
因为散射到与之间立体
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角内的粒子数dn与总入射粒子数n的比为：
线切(1)
而为：（2）
把（2）式代入（1）式，得：
……（零时刻3）
式中立体角元
N为原子密度。为单位面上的原子数，，其中是单位面积式上的质量；是银原子的质量；是银原子的原子量；是阿佛加德罗常数。
将各量代入（3）式，得：
由此，得：Z=47
1.8 设想铅（Z=82）原子的正电荷不是集中在很小的核上，而是均匀分布在半径约为米的球形原子内，如果有能量为电子伏特的粒子射向这样一个“原子”，试通过计算论证这样的粒子不可能被具有上述设想结构的原子产生散射角大于的散射。这个结论与卢瑟福实验结果差的很远，这说明原子的汤姆逊模型是不能成立的（原子中电子的影响可以忽略）。
解：设粒子和铅原子对心碰撞，则粒子到达原子边界而不进入原子内部时的能量有下式决定：
由此可见，具有电子伏特能量的粒子能够很容易的穿过铅原子球。粒子在到达原子表面和原子内部时，所受原子中正电荷的排斥力不同，它们分别为：。
可见，原子表面处粒子所受的斥力最大，越靠近原子的中心粒子所受的斥力越小，而且瞄准距离越小，使粒子发生散射最强的垂直入射方向的分力越小。我们考虑粒子散射最强的情形。设粒子擦原子表面而过。此时受力为。可以认为粒子只在原子大小的范围内受到原子中正电荷的作用，即作用距离为原子的直径D。并且在作用范围D之内，力的方向始终与入射方向垂直，大小不变。这是一种受力最大的情形。
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