普通抛物面天线的结构如图3-1所示。馈源是一种弱方向性天线，安装在抛物面前方的焦点位置上，故普通抛物面天线又称为前馈天线。由馈源辐射出来的球面波被抛物面往一个方向(天线轴向)反射，形成尖锐的波束，这种情况与探照灯极为相似。
图 3-1 普通抛物面天线的结构图 图 3-2 普通抛物面天线的几何关系图
自动点火器 抛物面是由抛物线绕它的轴线(z轴)旋转而成的，如图3-2所示。在yoz平面上，以F为焦点，O为顶点的抛物线方程为：
相应的立体坐标方程为：
为了便于分析，也可引入极坐标。令极坐标系(ρ，ψ) 的原点与焦点F重合，则相应的旋转抛物面的方程可表示为：
设D为抛物面口径的直径，为口径对焦点所张的角(简称口径张角)，由上述关系式可导出决定抛物面口径张角的抛物面焦径比： 焦径比的大小表征了抛物面的结构特征，f/D越大，口径张角越小，抛物面越浅，加工就容易，但馈源离主反射面越远，天线的抗干扰能力就越差，反之亦然。 抛物面具有如下重要的几何光学特性：由焦点发出的各光线经抛物面反射，其反射线都平行于z轴；反之，当平行光线沿z轴入射时，则被抛物面反射而聚焦于F点。其原因是，由焦点发出的各光线经抛物面反射后到达口径面的行程相等（这一结论可利用抛物线的以下性质来证明：从抛物线任一点到焦点的距离等于该点到准线的距离）。
微波的传播特性与光相似，因此，位于焦点F的馈源所辐射的电磁波经抛物面反射后，
在抛物面口径上得到同相波阵面，使电磁波沿天线轴向传播。如果抛物面口径尺寸为无限大，那么抛物面就把球面波变为理想平面波，能量只沿z轴正方向传播，其它方向辐射为零。但实际上抛物面的口径是有限的，这时天线的辐射是波源发出的电磁波通过口径面的绕射，它类似于透过屏上小孔的绕射，因而得到的是与口径大小及口径场分布有关的窄波波束。
前馈抛物面天线的馈源位于天线的主波束内，因而对所接收的电磁波形成了遮挡，其结果降低了天线的增益，增大了旁瓣。将馈源移出天线反射面的口径，可消除馈源及其支撑物对电磁波的遮挡。图3-3示出了偏馈反射面天线的结构示意图。
实际上，偏馈反射面是在旋转抛物反射面上截取一部分而构成的。它同样可将焦点发出的球面波转换成沿轴向传播的平面波。馈源的相位中心仍放在原抛物面的焦点上，但馈源的最大辐射须指向偏馈反射面的中心。尽管反射面的轮廓呈椭圆型，但它的口径仍是一个圆。此外，对于偏馈天线而言，电磁波的最大辐射方向并不在偏馈反射面的法向，而是与法向成一定的夹角。这一特点也是偏馈天线的另一特，如图3-4所示。对于偏馈天线有式中，ψo是抛物面轴线与焦点到反面中心联线的夹角。反射面在这条中心两旁张成2ψe的角度。
图 3-3 偏馈天线的结构图
图 3-4 偏馈反射面天线的几何关系图
偏馈天线的最大特点是旁瓣小。当反射面边缘的照射锥削为15～20dB时，偏馈天线的旁瓣电平要比前馈天线改善8～10dB。由于馈源避开了来自反射面的回波，因而也改善了天线的驻波比。此外，在纬度较高地区接收卫星电视，偏馈天线的反射面与地面几乎垂直，不易积聚雨雪，这也是很有特的，因此，在小口径卫星直播电视接收系统中被广泛采用。但偏馈天线的结构的不对称会产生较高的交叉极化辐射，且随着天线的口经增大，馈源与反射面的距离也变得很大，反射面的非对称性也给加工带来困难，故在大天线中较少
采用。
3.2.3 卡塞格伦天线
卡塞格伦天线的结构与普通抛物面天线的差别，不仅在于多了一个副反射面，而且把馈源安装到了主反射面后面上，如图3-5所示。故有时也把卡塞格伦天线称为后馈天线。
图 3-5 卡塞格伦天线的结构图pfa喷涂
卡塞格伦天线是一种双反射面天线，其主反射面是旋转抛物面，副反射面是旋转双曲面。双曲面有2个焦点：F1和F2，其中F1与主反射面的焦点重合，F2点放置馈源。图3-6示出了卡塞格伦天线的几何关系，各个参数之间的关系如下：
卡塞格伦天线的工作原理是，根据双曲面的性质，由F2发出的电磁波被副面反射，其反射的电磁波方向可以看成是共轭焦点F1发出的射线方向。又因为F1是抛物面的焦点，所以，由F2发出的电磁波经副反射面和主反射面反射后，在口径面形成同相场，从而得到平行于轴向的电磁辐射波。
挑战者360双反射面的优点之一在于可以采用赋形技术。如果修正旋转双曲面的形状，使口径场分布符合要求，同时适当地修改主面以校正由于副面改变而引起的口径场相位差，那么，卡塞格伦天线将有较高的电性能。但卡塞格伦天线的副面直径一般要取较大，这在小口径天线中会造成较大的遮挡，所以在小天线中很少采用卡塞格伦结构方案。
如何让一锅多星精确定位
爱好者只要拥有1.5米及以上的天线没有不采用一锅多星的方式，来接收较多的卫星，那么是采取怎样的方式
来达到目的的？有没有是较简单而且精确定位的方法？
大家知道无线电波和光波的反射特性有些相同，即入射角等于反射角，只是光波在一定
不良资产管理系统的范围是可见的，因此较好观察和理解些。无线电波是看不见的似乎不可理喻的。既然光的反射特性与无线电波的反射特性是相同的，那么光学中的计算公式在无线电波依然有效，（其实它们本是一家的）大家都学过三角，三角的正切公式是熟悉的。当你在确定要接收的是哪几颗卫星后，在网上查到这几颗卫星在本地的方位角，和仰角。
例如接收的是88、100.5、105.5和110.5四颗卫星它们的方位角分别是：45.05；26.87；18.07；3.69。仰角分别是44.07；51.26；53.13；54.53以100.5度卫星为主馈其他为偏馈。首先调好100.5度的信号使其最好固定。接下来用三角的正切公式计算主馈与偏馈之间的距离。
公式是：L1=tg(A-B)*570
式中:L1 是主馈到偏馈的一个直角边的长度
A是主馈的方位角或仰角值在这里分别是26.87；51.26。B是所要接收偏馈的方位角或仰角值，
570是中卫1.5米天线的焦距的尺寸，单位是毫米.
例如计算88度：L1=tg(26.87-45.05)*570=-190。24mm(这是方位角的距离）L2=tg(51.26-44.07)*570=(这是仰角
的距离）那么100.5到88度的实际距离是L=L1*L1+L2*L2）再开平方（在这里因为不知道如何把三角的平方公式表达出来，故用此种方式）L=179。40毫米就是100.5到88的中心距离；接下来用另一馈头以主馈为主轴以179毫米为定长在锅面慢慢画弧既可到卫星信号.
需要注意的是:
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1：一旦主馈已定，在计算时一定要以主馈的方位角为主计算如：100.5和88；100.5和105.5；100.5和110.5。并且一定是当地的方位角和仰角；
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