刖言：
1.紫外可见光谱利用的哪个波段的光？
紫外光的波长范围为：10-400 nm;可见光的波长范围：400-760 nm;波长大于760 nm为红外光
200-800 nm.
波长在10-200 nm范围内的称为远紫外光，波长在 200-400 nm的为近紫外光。而对于紫外可见光谱仪而言，人们一般利用近紫外光和可见光，一般测试范围为
能量-
2.紫外可见漫反射光谱可以做什么?
紫外可见漫反射(UV-Vis DRS )可用于研究固体样品的光吸收性能，催化剂表面过渡金属离子 及其配合物的结构、氧化状态、配位状态、配位对称性等。 备注：这里不作详细展开，我们后面会结合实例进行分析。
3.漫反射是什么？
当光束入射至粉末状的晶面层时， 一部分光在表层各晶粒面产生镜面反射 (specular reflection)；
另一部分光则折射入表层晶粒的内部， 经部分吸收后射至内部晶粒界面， 再发生反射、折射吸收。
如此多次重复，最后由粉末表层朝各个方向反射岀来， 这种辐射称为漫反射光 (触摸屏调度台diffuse reflection)
Specular reflection DifTuse retie cl ion
4.紫外可见光谱的基本原理
对于紫外可见光谱而言，不论是紫外可见吸收还是紫外可见漫反射， 其产生的根本原因多为电子
跃迁.
对于无机物而言:
a.在过渡金属离子-配位体体系中，一方是电子给予体，另一方为电子接受体。在光激发下，发
生电荷转移，电子吸收某能量光子从给予体转移到接受体， 在紫外区产生吸收光谱。其中，电荷
从金属（Metal ）向配体（Ligand）进行转移，称为MLCT;炫轮反之，电荷从配体向金属转移， 称为LMCT.
4 | 卜唯 transitions ・ .
（st mi con ductors）
带隙基准电压源>超声波萃取b.当过渡金属离子本身吸收光子激发发生内部 d轨道内的跃迁（d-d）跃迁，引起配位场吸收带，
发光墙需要能量较低，表现为在可见光区或近红外区的吸收光谱。
c.贵金属的表面等离子体共振：
贵金属可看作自由电子体系， 由导带电子决定其光学和电学性质。 在金属等离子体理论中， 若等
离子体内部受到某种电磁扰动而使其一些区域电荷密度不为零， 就会产生静电回复力， 使其电荷
分布发生振荡，当电磁波的频率和等离子体振荡频率相同时，就会产生共振。 这种共振，在宏观
上就表现为金属纳米粒子对光的吸收。 金属的表面等离子体共振是决定金属纳米颗粒光学性质的
重要因素。由于金属粒子内部等离子体共振激发或由于带间吸收， 它们在紫外可见光区域具有吸
收谱带。
积分球又称为光通球，是一个中空的完整球壳 ，其典型功能就是收集光。积分球内壁涂白漫反
射层（一般为 MgO或者BaSO4），且球内壁各点漫反射均匀。光源 S在球壁上任意一点 三板模B上产
生的光照度是由多次反射光产生的光照度叠加而成的。
AiSaseline Compensation At Sample Measurement
Usasurecent of Diffuse Ffeflection Including Specular Reflect!or*
Using an Irtegrating Sphere
采用积分球的目的是为了收集所有的漫反射光， 而通过积分球来测漫反射光谱的原理在于： 由于
样品对紫外可见光的吸收比参比（一般为 BaSO4）要强，因此通过积分球收集到的漫反射光的
信号要弱一些，这种信号的差异可以转化为紫外可见漫反射光谱。 采用积分球可以避免光收集过
程引起的漫反射的差异。
6.漫反射定律（K-M方程）
漫反射定律描述一束单光入射到一种既能吸收光，又能反射光的物体上的光学关系
• Kubelka-Munk才程式（漫反射定律）
K为唳收系数*主姿决定于漫反射律的化学组成 $为故豺累it主要决定千漫反射体訶响理特性 為耒示无隈库料乳餉反斟系按R的梭幣值■
F（RJ称为减免副St或K-M易欽
1.实际上，从上面的积分球方法中我们也可以看岀， 人们通常测量的不是绝对反射率 曲，而是
一个相对于标准样品（一般为 BaSO4 ）的相对反射率。
2.样品的漫反射和入射光波长相关
3.在一个稀释的物种的情况下 F（R 正比于物种的浓度，类似于朗伯比尔定律（将在紫外可见分
光光度法中介绍）
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