H04B10/25
1.本发明是一种基于玻‑爱因斯坦凝聚体多孤子实现方法,属于光纤通信技术领域,其特
征在于:根据一维玻爱因斯坦凝聚体方程,采用达布变换方法,得出其精确衰变孤子解。
2.根据上述权利1所述方法,其特征在于:本发明引入一维玻‑爱因斯坦凝聚体 方程:
(1)
其中, 是凝聚体轴向方向的波函数, 表示 ‑波散射长度, 表示径向振荡长度;N
是玻‑爱因斯坦凝聚体的总粒子数, 为 Fashbach 共振参数。
3.根据上述权利1所述方法,其特征在于:平面波背景下非自治孤子解的表达式为
(2)
其中
当参数 选取不同数值时,一维玻‑爱因斯坦凝聚体 方程(1)便可以实现
多孤子结构。
4.根据上述权利1所述方法,其特征在于:本发明提出的方法解决了光纤通信技术中多孤子难于实现的问题,本发明提出的方法简洁易懂、实现方便、实用性强,可根据实际情况进行相关参数的调整,为光纤通信系统领域的深入研究提供了有力支持,将推动本学科的发展。
本发明涉及一种基于玻‑爱因斯坦凝聚体中多孤子实现方法,属于光纤通信技术领域。
玻‑爱因斯坦凝聚体所展现出来的新颖、奇特性质,不仅对基础研究有重要意义,
而且在纳米技术、精密测量和芯片技术等领域中都让人看到了非常美好的应用前景;凝聚体
中的原子几乎不动,可用来设计精确度更高的原子钟,用于测量星际距离、太空航行和卫星
的精确定位等;凝聚体具有很好的相干性,可用于研制精确度更高的原子干涉仪,测量各种
势场,测量重力场的加速度及其变化等;原子激光可以用于制造集成电路,提高集成电路的
密度,进而提高电脑芯片的运算速度;凝聚体可以用于量子信息的处理,为量子计算机的研
究提供另一种途径。基于以上这些潜在的应用价值,因此,对玻‑爱因斯坦凝聚体性质的
研究、探索成为目前热门研究课题之一。
由于实现玻‑爱因斯坦凝聚体的实验中采用了囚禁势阱,因而得到的凝聚体也都是
被囚禁在势阱中的,玻‑爱因斯坦凝聚体不仅要受到囚禁势阱势场的作用,同时系统本身
布也是不均匀的,所以玻‑爱因斯坦凝聚体的实现为研究非均匀物质的多孤子等提供了理
论和实验平台。
本发明提出的方法解决了光纤通信技术中多孤子难于产生的问题,本发明提出的方法简洁易懂、实现方便、实用性强,可根据实际情况进行相关参数的调整,为光纤通信系统领域的深入研究提供了有力支持,将推动本学科的发展。
本发明解决其技术问题所采用的技术方案是:
为了方便研究多孤子产生的相关问题,本发明引入一维玻‑爱因斯坦凝聚体 方程:
(1)
其中,是凝聚体轴向方向的波函数,表示‑波散射长度,表示径向振荡长度。
N 是玻‑爱因斯坦凝聚体的总粒子数,为 Fashbach 共振参数。
对轴向波函数做变换,假定
(2)
其中
设平面波解为
(3)
其中,平面波的初始振幅为 A,波数为k ,相位为
(4)
利用达布变换,可以得到平面波背景下非自治孤子解的表达式为
(5)
其中
当参数选取不同数值时,一维玻‑爱因斯坦凝聚体方程(1)便可以实现多孤子结构。
本发明的有益效果是:本发明提出的方法解决了光纤通信技术中一维玻‑爱因斯坦凝聚体中多孤子难于实现的问题,本发明提出的方法简洁易懂、实现方便、实用性强,可根据实际情况进行相关参数的调整,为光纤通信系统领域的深入研究提供了有力支持,将推动本学科的发展。
图1是本发明孤子结构图。
图2是本发明孤子结构图。
本发明解决其技术问题所采用的技术方案是:
为了方便研究多孤子产生的相关问题,本发明引入一维玻‑爱因斯坦凝聚体方程:
(1)
其中,是凝聚体轴向方向的波函数,表示‑波散射长度,表示径向振荡长度。N 是玻
‑爱因斯坦凝聚体的总粒子数,为 Fashbach 共振参数。
对轴向波函数做变换,假定
(2)
其中
设平面波解为
(3)
其中,平面波的初始振幅为 A,波数为k ,相位为
(4)
利用达布变换,可以得到平面波背景下非自治孤子解的表达式为
(5)
其中
当参数选取不同数值时,一维玻‑爱因斯坦凝聚体方程(1)便可以实现多孤子结构。
当参数,可以产生4个孤子如图1所示,当参数,可以产生5个孤子如图2所示。
从图1、图2可以看出,随着 Feshbach 共振参数的增加,孤子的峰值增加、宽度变
窄,孤子被压缩。由于平面波背景的出现,使孤子的振幅呈现出周期性的振荡。
总之,本发明提出的方法解决了光纤通信技术中多孤子难于产生的问题,本发明提出的方法简洁易懂、实现方便、实用性强,可根据实际情况进行相关参数的调整,为光纤通信系统领域的深入研究提供了有力支持,将推动本学科的发展。
本文发布于:2024-09-23 12:32:49,感谢您对本站的认可!
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