1.3喷墨介质和打印质量
当光投射到物体上时，存在反射、透射、吸收等光学现象。对于一个反射物体，反射率越高，物体越亮，反射率越低，物体就越暗；同样对于一个透射物体，透射率的大小决定物体的明暗。为了定量表达物体的明暗程度，引入光学密度（optical density）的定义。密度分为透射密度和反射密度，如图1-1a,b。透射密度等于透射率τ倒数的对数值： （式3-1）
反射密度等于反射率ρ倒数的对数值：
（式3-2）
类似的，彩画面的密度，用透射率或反射率倒数的十进对数表示，称之为密度（colordensity）。
当图像由两透明层叠合时，如图1-2。
第一层：
第二层：
扫路刷两透明层叠合后的透射率：（式3-3）
因此（式3-4）
可见，透明层的叠合密度等于各层密度之和，该定律称为叠合密度相加性定律。
图像的最高密度与最低密度之差称为图像反差（contrast）。反差大小反映了图像容纳层次(gradation)的范围，反差越大，图像可容纳的层次就越多，图像就越有表现力。自然界中反射物的反射率大约在0.01～0.99之间，即最亮的物体反射率不会超过0.99，最黑的物体
反射率也不会低于0.01。不存在绝对黑和绝对白的物体。印刷品、绘画、传统彩照片（非彩反转片）为平面反射物体，因此它们的反差不会超过2.0，例如常见的印刷品黄、品、青、黑叠印的密度或密度基本不会超过1.8。透射图像的密度可高于2.0的限制，如彩反转片反差甚至可到2.5以上。而彩喷墨图像由于特殊的墨水吸附和固墨方式导致其反射、透射、吸收不同于印刷品，也不等同于透射图像。某些结构的喷墨介质涂层厚度高达30um甚至40um以上而涂层高度透明，由于吸附扩散作用，墨水染料可纵向分布在整个涂层厚度。当入射光进入吸墨层中时，由于喷墨染料本身也是高度透明的，将产生类似透射图像的叠合效应，加上部分入射光在吸墨层中多重反射吸收，其密度可超过2.0甚至达到2.5。例如，2005年爱普生推出的EPSONR310型彩喷墨打印机，在间隙型高光防水相纸国产和进口样品打印实测黄、品、青、黑四原块的分密度如下表3-1，显然黑块的分密度可达2.07和2.35，已超过传统反射图像的限制。
表3-1彩喷墨打印图像分密度
分密度 介质 | DC | DM | DY | DK |
国产样品 | 1.97 | 1.45 | 1.55 | 2.07 |
进口样品 | 2.24 | 1.76 | 1.80 | 2.35 |
| | | | |
打印机型：EPSONR310；打印模式：照相纸；打印质量：720dp；高速开；彩模式：颜；环境温湿度：20℃，30%RH；介质：佳艺间隙型防水高光亮相纸，瑞士SIHL Premium Photo Paper。密度测试仪：X-Rite418型反射密度计。
彩画稿或彩照片，其画面上的颜数有成千上万种。若要把这成千上万种颜一地印刷，几乎是不可能的。印刷上采用的是四印刷的方法。即先将原稿进行分解，分成青（C）、品红（M）、黄（Y）、黑（K）四版，然后印刷时再进行的合成。所谓"分"就是根据减法原理，利用红、绿、蓝三种滤片对不同波长的光所具有的选择性吸收的特性，而将原稿分解为黄、品、青三原。在分过程中，被滤片吸收的光正是滤片本身的补光，以至在感光胶片上，形成黑白图像的负片、再行加网，构成网点负片，最后拷贝、晒成各印版。这是最早的照相分原理。
1.3.2介质吸墨层厚度与密度的关系
根据朗伯－比耳定律，油墨的浓度C不变，密度D应与墨层厚度h成正比：
D=αCh（式3-5）
式中α为吸光系数，取决于油墨特性，可视为常数。
以吸墨层纵向厚度为z坐标，吸墨层厚度为h0，吸墨层底部（即与基材接触面）z=0，吸墨层顶部z=h0。纵向上各处吸附的喷墨染料浓度为c(h)，则单位面积Δh片层的染料量为c(h)Δh。各片层染料量的加和或积分值为单位面积上的总染料墨量K，
Δh片层造成的密度ΔD＝αc(h)Δh，假定涂层和墨水是高度透明的，根据叠合密度相加性定律，总密度为各Δh片层的密度之和。则吸墨层形成的密度D为：
（式3-6）
式3-6表明喷墨图像的密度与吸墨层厚度无关而取决于单位面积染料总量，对于固定的打印机型号，墨水浓度是固定的，因此密度取决于单位面积出墨量。当打印图像、打印机、打印模式固定时，在一定范围内单纯改变吸墨层的厚度对密度基本无影响。表3-2为间隙型防水高光不同厚度的吸墨层打印实测的分密度值。表中数据可见，吸墨层厚度虽然在45-53um之间变动，但打印块的分密度基本不变。
表3-2RC间隙型防水高光不同厚度吸墨层的打印分密度实测值
分密度 吸墨层厚度 | CANONIP5300 | EPSON900 |
C | M | Y | K | C | M | Y | K |
46.5um | 0.88 | 1.66 | 1.32 | 1.45 | 1.05 | 全自动文具盒1.49 | 0.99 | 1.69 |
50.5um | 0.87 | 1.65 | 1.25 | 1.43 | 1.04 | 1.50 | 1.00 | 1.68 |
应用系统集成52.8um | 0.85 | 1.63 | 1.23 | 1.42 | 1.04 | 1.50 | 1.01 | 1.68 |
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打印机型：CANONIP5300，打印模式：超级照相纸；打印质量：高级；高速开；彩模式：？颜；EPSON900，打印模式：照相纸；打印质量：：720dpi；高速开；彩模式：颜
环境温湿度：20℃，30%RH；介质：佳艺间隙型防水高光亮相纸。密度测试仪：X-Rite418型反射密度计。
在一定范围内提高单位面积的出墨量，密度基本线性上升。实际试验表明密度确实与出墨量正相关。但是，由于涂层吸附、扩散墨水是需要时间的，当墨量达到一定程度或单位时间内墨水出墨量达到一定程度时，如前所述会发生墨珠堆积弊病，墨水串，此时反而造成打印清晰度下降和密度下降。为了避免大墨量快速打印时发生堆珠弊病，或者在同等出墨速度下提高吸墨量，需要提高吸墨层厚度来提高吸墨能力，进而提高打印图像的最大密度和反差。当然，更厚的吸墨层意味着制造成本和涂布难度的增加，介质制造商必须平衡性能和成本之间的关系。
门牌制作
但当吸墨层厚度继续增加时，部分入射光在吸墨层中多重反射吸收的几率加大，也可使密度增加。当入射光投射到喷墨图像上时，有小一部分光直接从涂层表面反射出来，称为首层表面反射，首层表面反射显然仍为白光，如果进入人眼将降低反射密度；大部分入射光进入吸墨层，通过吸墨层墨水的选择性吸收，经基材反射出来，这是喷墨图像呈现颜的主要方式；但是少量光线会在墨层中来回反射，每次反射墨水都会吸收部分光，使图像密度非常规地增加，这称为多重反射吸收（图3-3）。但是多重反射吸收也使墨水的波谱吸收范围增加，增加其它波长处不应有的密度。
假设墨水染料均匀分布在整个涂层厚度且各处浓度固定，根据朗伯－比耳定律，密度随吸墨层厚度增加而正比增加。但试验证实密度并不因为墨层厚度增加而无限增大，当厚度增
加到某临界值时，密度达到饱和值而不再提高。这是由于入射光与图像作用的复杂性造成的，厚度达到一定程度，光在纸张中的多重反射，内散射，吸墨层和墨水透明性相对降低等负面因素增加，造成密度饱和不再上升。这称之为叠合密度相加性定律失效。在印刷领域，几种油墨叠印时密度往往比各单油墨密度之和要小，该现象也是广泛存在。
1.3.3介质光泽度与打印质量的关系
光泽度表示纸张的一种表面光学特性。喷墨介质的光泽度G（gloss index）定义为介质在一定角度下的镜面反射率与标准黑玻璃在同样角度下的镜面反射率之比来表示。即把标准黑玻璃的镜面反射率规定为100%，记为100度，介质镜面反射率为标准黑玻璃镜面反射率的百分比，记为多少度。因此，光泽度可以理解为介质表面在反射入射光能力方面与完全镜面反射能力的接近程度。介质的光泽度越高，其表面越能象镜子似反射光学。
当光线照射至介质时，如前所述，首层反射光直接从涂层表面反射出来，就反射的光线而言，一部分是镜面反射，即按照入射角与反射角相等的定律进行的反射；一部分是漫反射，即反射光无规律地向各个方向射出。镜面反射占首层反射光的比例越高，介质的光泽就越高。
测量光泽使用光泽仪，大多数光泽仪采用镜面光泽度（GS）测量物体表面反射率（式3-7），镜面光泽度系物体表面镜面反射光量（S）与入射光量（I）之比，如图3-4所示：
Gs=S/I （式3-7）y320
假设标准黑玻璃镜面很理想，反射光量近似等于入射光量，则S黑玻璃/I＝1，则G＝S/I=S/I/(S黑玻璃/I)＝Gs，镜面光泽度与光泽度数值相同，通常所说的介质光泽度不严格说明是指镜面光泽度。
光泽仪测量时所选入射角角度不同，结果也不同。入射角越大，镜面反射率越大，光泽越高；反之亦然。由此可见，光泽高低不仅取决于物体的表面特性，而且取决于测量角度。至于采取何种角度测量为宜，目前还没有通用标准。一般对高光泽表面采取小角度，如45°角；对于低光泽表面则采取较大角度如60°、75°等进行测量。目前许多光泽仪角度是可调的，供任意选择。
物体表面粗糙程度对光线的镜面反射影响最大。微表面理论可以计算出视觉能感受到光亮表面的粗糙度τ为：
（式3-8）
式中：入射光波长；θ：入射角
按式3-8计算可知，入射角为20°是，有光亮感觉的表面最大粗糙度τ接近0.6um，而入射角为60°是，粗糙度τ值为1.1um。τ值与入射光波长比越小，光泽越高，当介质表面粗糙度＜0.1um时，介质表观呈现高光亮；若粗糙度τ＞1.1um，则该介质光泽偏低。
因此，要想获得高光泽表面，则应该设法降低介质表面的粗糙度。例如，纤维原纸经涂布后，涂料的细微颗粒填满原纸的凹陷，使纸的平滑度提高，光泽度也有一定提高。但仅仅进行涂布还不能大幅提高光泽，只有经过超级压光，使纸面经过剧烈摩擦和挤压，使纸张表面许多细微凹凸达到光学平滑（凹凸间隙小于入射波长的1/16），光泽度才能急剧上升，例如我们所用的高光铜版纸，一般经过多道超级压光处理工序。另外，对纤维原纸进行聚乙烯淋膜处理（PE laminating），热熔聚乙烯在冷却下重新成膜，膜的平滑度也很高，可阻隔纤维原纸的凹凸，同样也可大幅提升喷墨相纸的光泽度。同理，若想降低介质的光泽，则应提高介质表面凹凸不平的程度，例如向涂层配方中加入微米级的沉淀法二氧化硅消光粉，使涂层表面粗糙度大于微米级，则可有效降低介质光泽。
光泽度与粗糙度紧密相关，但不是唯一决定因素，高光泽纸之表面可能会十分粗糙，例如在高光泽度涂漆面加入砂粒，虽然使漆面变得很粗，但并不会减低其光泽度；雪面铜版纸表面看上去无光泽，但以光泽度仪测之，其光泽度数值相当高。
吸墨层
实际应用中发现，对于相同的画面和打印模式，光泽度越高的介质图像越鲜艳悦目。这是由于当吸墨层是平滑时，首层表面反射光发生定向反射，不易进入人的眼睛（图3-4a）。但如果吸墨层是粗糙的，此时首层表面反射光将发生漫反射，如图3-4b所示，我们观察到的光就是主光与首层表面反射光的混合光，因此这里有白光的掺和，降低了主光的饱和度。
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