离心泵的种类很多，但工作原理相同，构造大同小异。其主要工作部件是旋转叶轮和固定的泵壳（图2-1）。叶轮是离心泵直接对液体做功的部件，其上有若干后弯叶片，一般为4~8片。离心泵工作时，叶轮由电机驱动作高速旋转运动（1000~3000r/min ），迫使叶片间的液体也随之作旋转运动。同时因离心力的作用，使液体由叶轮中心向外缘作径向运动。液体在流经叶轮的运动过程获得能量，并以高速离开叶轮外缘进入蜗形泵壳。在蜗壳内，由于流道的逐渐扩大而减速，又将部分动能转化为静压能，达到较高的压强，最后沿切向流入压出管道。 在液体受迫由叶轮中心流向外缘的同时，在叶轮中心处形成真空。泵的吸入管路一端与叶轮中心处相通，另一端则浸没在输送的液体内，在液面压力（常为大气压）与泵内压力（负压）的压差作用下，液体经吸入管路进入泵内，只要叶轮的转动不停，离心泵便不断地吸入和排出液体。由此可见离心泵主要是依靠高速旋转的叶轮所产生的离心力来输送液体，故名离心泵。单相整流桥
离心泵若在启动前未充满液体，则泵内存在空气，由于空气密度很小，所产生的离心力
也很小。吸入口处所形成的真空不足以将液体吸入泵内，虽启动离心泵，但不能输送液体，此现象称为“气缚”。所以离心泵启动前必须向壳体内灌满液体，在吸入管底部安装带滤网的底阀。底阀为止逆阀，防止启动前灌入的液体从泵内漏失。滤网防止固体物质进入泵内。靠近泵出口处的压出管道上装有
调节阀，供调节流量时使用。
离心泵的理论压头
一、离心泵的理论压头
从离心泵工作原理知液体从离心泵叶轮获得能量而提高了压强。单位质量液体从旋转的叶轮获得多少能量以及影响获得能量的因素，可以从理论上来分析。由于液体在叶轮内的运动比较复杂，故作如下假设：
（1）叶轮内叶片的数目无限多，叶片的厚度为无限薄，液体完全沿着叶片的弯曲表面而流动。无任何倒流现象；
（2）液体为粘度等于零的理想液体，没有流动阻力。
液体从叶轮中央入口沿叶片流到叶轮外缘的流动情况如图2-2所示。叶轮带动液体一起作旋转运动时，液体具有一个随叶轮旋转的圆周速度u ，其运动方向为所处圆周的切线
图2-1 离心泵装置简图
1―叶轮；2―泵壳；3―泵轴；4―吸入管；
5―底阀；6―压出管；7―出口阀
图2-2 液体在离心泵中的流动
方向；同时，液体又具有沿叶片间通道流的相对速度w ，其运动方向为所在处叶片的切线方向；液体在叶片之间任一点的绝对速度c 为该点的圆周速度u 与相对速度w 的向量和。由图2-2可导出三者之间的关系： 叶轮进口处
111212121cos 2αu c u c w -+= （2-1） 叶轮出口处
222222222cos 2αu c u c w -+= （2-2）
泵的理论压头可从叶轮进出口之间列柏努利方程求得
g c g p H g c g p 222
22211+=++∞ρρ （2-3）
即
g
c c g p p H H H C P 22
12
212-+
-=+=∞ρ （2-4） 式中 H ∞——具有无穷多叶片的离心泵对理想液体所提供的理论压头，m ； H P ——理想液体经理想叶轮后静压头的增量，m ； H C ——理想液体经理想叶轮后动压头的增量，m 。
上式没有考虑进、出口两点高度不同，因叶轮每转一周，两点高低互换两次，按时均计此高差可视为零。
液体从进口运动到出口，静压头增加的原因有二：
（1）离心力作功 液体在叶轮内受离心力作用，接受了外功。质量为m 的液体旋转时受到的离心力为：
单位重量液体从进口到出口，因受离心力作用而接受的外功为：
()⎰⎰-=-==212122212221222
2R R R R c g u u R R g w g dr Rw g dr F
（2）能量转换 相邻两叶片所构成的通道截面积由内而外逐渐扩大，液体通过时速度逐渐变小，一部分动能转变为静压能。单位重量液体静压能增加的量等于其动能减小的量，即
g
w w 22221-
因此，单位重量液体通过叶轮后其静压能的增加量应为上述两项之和，即
g
w w g u u g p p H P 222
221212212-+-=-=ρ （2-5） 将式2-5代入式2-4，得
g
c c g w w g u u H 2222
12222212122-+-+-=∞ （2-6）
将式2-1、2-2代入式2-6，整理得 g
c u c u H 1
数据加密存储11222cos cos αα-=∞ （2-7）
由上式看出，当cos α1=0时，得到的压头最大。故离心泵设计时，一般都使α1=90°，于是上式成为： g
c u H 2
22cos α=
∞ （2-8） 式2-8即为离心泵理论压头的表示式，称为离心泵基本方程式。 从图2-2可知
22222cos βαctg c u c r -= （2-9） 如不计叶片的厚度，离心泵的理论流量Q T 可表示为：
Q T =c r 2πD 2b 2 （2-10） 式中 c r 2——叶轮在出口处绝对速度的径向分量，m/s ； D 2——叶轮外径，m ； b 2——叶轮出口宽度，m 。
将式2-9及式2-10代入式2-8，可得泵的理论压头H ∞与泵的理论流量之间的关系为： T Q b D g ctg u g u H 2
22
22
2πβ-=
∞ （2-11）
上式为离心泵基本方程式的又一表达形式，表示离心泵的理论压头与流量、叶轮的转速和直径、叶片的几何形状之间的关系。 二、离心泵理论压头的讨论
（1）叶轮的转速和直径对理论压头的影响 由式2-11可看出，当叶片几何尺寸（b ，
β）与流量一定时，离心泵的理论压头随叶轮的转速或直径的增加而加大。
（2）叶片形状对理论压头的影响 根据式2-11，当叶轮的速度、直径、叶片的宽度及流量一定时，离心泵的理论压头随叶片的形状而改变。叶片形状可分为三种：（见图2-3）
图2-3 叶片形状对理论压头的影响
（a ）径向 （b ）后弯 （c ）前弯
后弯叶片 β2＜90°,ctg β2＞0 H ∞＜g
u 2
2 （a ）
径向叶片 β2=90°,ctg β2=0 H ∞=g
u 2
2 （b ）
前弯叶片 β2＞90°,ctg β2＜0 H ∞＞g
u 2
2 （c ）
捆扎胶带在所有三种形式的叶片中，提高和动能的提高两部分。由图2-3可见，相同流量下，前弯叶片的动能g C 2/22较大，而后弯叶片的动能g C 2/22较小。液体动能虽可经蜗壳部分地转化为势能，但在此转化过程中导致较多的能量损失。因此，为获得较高的能量利用率，离心泵总是采用后弯叶片。
（3）理论流量对理论压头的影响 从式2-11可看出β2＞90°时，H ∞随流量Q T 增大而加大，如图2-4
所示。
β2=90°时，H ∞与流量Q T 无关； β2＜90°时，H ∞随流量Q T 增大而减小。
离心泵的功率与效率
一、泵的有效功率和效率
双腔减压泵在运转过程中由于存在种种能量损失，使泵的实际（有效）压头和流量均较理论值为低，即由原动机提供给泵轴的能量不能全部为液体所获得，设
H ——泵的有效压头，即单位重量液体从泵处获得的能量，m ； Q ——泵的实际流量，m 3/s ；
ρ——液体密度，kg/m 3；
N e ——泵的有效功率，即单位时间内液体从泵处获得的机械能，W 。 有效功率可写成
N e =QH ρg （2-12） 由电机输入离心泵的功率称为泵的轴功率，以N 表示。有效功率与轴功率之比定义为泵的总效率η，即 N
N e
=
η （2-13） 一般小型离心泵的效率为50%－70%，大型泵可高达90%。 二、泵内损失
离心泵内的损失包括容积损失、水力损失和机械损失。容积损失是指叶轮出口处高压液体因机械泄漏返回叶轮入口所造成的能量损失。在图2-5所示的三种叶轮中，敞式叶轮的容积损失较大，但在泵送含固体颗粒的悬浮体时，叶片通道不易堵塞。水力损失是由于实际流
图2-4 离心泵的H ∞与Q T 的关系
体在泵内有限叶片作用下各种摩擦阻力损失，包括液体与叶片和壳体的冲击而形成旋涡，由此造成的机械能损失。机械损失则包括旋转叶面与液体间的摩擦以及轴承机械摩擦所造成的能量损失。
离心泵的效率反映上述三项能量损失的总和。
图2-5 叶轮的类型
(a)敞式(b)半蔽式(c)蔽式
2-1-4 离心泵的特性曲线
一、离心泵的特性曲线
离心泵的有效压头H，轴功率N及效率η均与输液流量Q有关，均是离心泵的主要性能参数。虽然离心泵的理论压头H∞与理论流量Q T的关系已如式2-11所示，但由于泵的水力损失难以定量计算，因而泵的这些参数之间的关系只能通过实验测定。离心泵出厂前均由泵制造厂测定H―Q，η―Q，N―Q三条曲线，列于产品样本以供用户参考。
图2-6为国产4B20型离心泵的特性曲线。各种型号的泵各有其特性曲线，形状基本上相同，它们都具有以下的共同点：
图2-6 4B20型离
心水泵的特性曲线
mide-008（1）H－Q
曲线表示泵的压头与流量的关系。离心泵的压头一
般是随流量的增大而降低。
（2）N－Q曲线表示泵的轴功率与流量的关
例2-1 附图
1―流量计；2―压强表；
3―真空计；4―离心泵；5―贮槽
豫公网安备41160202000603
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